c = M/H = Nm2/3kT и C = Nm2/3k. (2)
В сильных магнитных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию магнитных моментов, намагниченность М стремится к величине Nm2, т. е. к насыщению, и К. з. не имеет места. При заметном взаимодействии ионов — носителей магнитного момента между собой и с немагнитными ионами кристаллической решётки магнитная восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К. з., а Кюри — Вейса закону.
Квантовомеханический расчёт (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводит к той же зависимости Х от Т для парамагнетиков, что и формула (1), К. з. применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. взаимодействия между спинами ядер и электронов в атомах ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) cя = Nm2я, эфф /3kT = Ся/Т, где mя, эфф — эффективный магнитный момент ядра, Ся — ядерная константа Кюри.
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.
(обратно)Кюри Ирен
Кюри' (Curie) Ирен (1897—1956), французский физик; см. Жолио-Кюри И.
(обратно)Кюри принцип
Кюри' при'нцип, постулат, позволяющий определить симметрию кристалла, находящегося под каким-либо внешним воздействием (механическим, электрическим и др.). Сформулирован французским физиком П. Кюри в 1894. Согласно К. п., кристалл под влиянием внешнего воздействия изменяет свою симметрию таким образом, что сохраняются лишь элементы симметрии, общие с элементами симметрии воздействия. К. п. становится очевидным, если представить, что на фигуру, обладающую симметрией кристалла, накладывается определённым образом другая фигура, имеющая симметрию воздействия. Получающаяся в результате такого наложения фигура сохраняет только элементы симметрии, общие для первоначальных фигур. Например, кубические кристаллы, не обладающие двойным лучепреломлением, будучи помещены в электрическом поле или в поле механических напряжений, приобретают более низкую симметрию и свойство двойного лучепреломления (см. Кристаллооптика, Симметрия кристалла). К. п. позволяет также определить изменение симметрии кристалла при фазовых переходах по симметрии возникших при этом новых физических свойств.
Лит.: Най Дж., физические свойства кристаллов и их описание при помощи тензоров и матриц, пер. с англ., М., 1967.
Н. В. Переломова.
(обратно)Кюри Пьер
Кюри' (Curie) Пьер (15.5.1859, Париж, — 19.4.1906, там же), французский физик, член Французской АН (1905). После окончания Парижского университета (1877) работал там же ассистентом. В 1882—1904 руководил практическими работами, а затем преподавал в Школе индустриальной физики и химии в Париже, с 1904 профессор Парижского университета. Основные труды по физике кристаллов, магнетизму и радиоактивности. Вместе с братом Полем Жаном Кюри открыл и исследовал явление пьезоэлектричества (1880). К. изучал (1884—85) вопросы симметрии кристаллов (в частности, сформулировал т. н. Кюри принцип) и проблему симметрии в физике вообще (1894). Исследования магнитных явлений привели К. к установлению зависимости магнитной восприимчивости парамагнитных тел от абсолютной температуры (см. Кюри закон) и к обнаружению особой температуры, выше которой ферромагнитные материалы превращаются в парамагнитные (см. Кюри точка). С 1898 вместе с женой М. Склодовской-Кюри занимался изучением радиоактивности. Ими были открыты полоний и радий (1898), установлен сложный состав излучения радия и окрашивание стекла и фарфора под действием этого излучения (1899). В 1903 К. обнаружил самопроизвольное выделение тепла солями радия; проводил также исследования биологического действия радиоактивности. Нобелевская премия (1903).
Соч.: Oeuvres, P., 1908; в рус. пер.: Избр. труды, М. — Л., 1966 (сер. Классики науки).
Лит.: Кюри М., Пьер Кюри..., пер. с франц., М., 1968; Шпольский Э. В., Жизнь и деятельность Пьера Кюри, «Успехи физических наук», 1956, т. 58, в. 4; Старосельская-Никитина О. А., Жизнь и творчество Пьера Кюри, «Тр. института истории естествознания и техники», 1957, т. 19.
П. Кюри.
(обратно)Кюри точка
Кюри' то'чка, температура Кюри, температура фазового перехода II рода, связанного со скачкообразным изменением свойств симметрии вещества (например, магнитной — в ферромагнетиках, электрической — в сегнетоэлектриках, кристаллохимической — в упорядоченных сплавах). Назван по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При температуре Т ниже К. т. Q ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью и определённой магнитно-кристаллической симметрией. В К. т. (T = Q) интенсивность теплового движения атомов ферромагнетика оказывается достаточной для разрушения его самопроизвольной намагниченности («магнитного порядка») и изменения симметрии, в результате ферромагнетик становится парамагнетиком. Аналогично у антиферромагнетиков при Т = Q (в т. н. антиферромагнитной К. т. или Нееля точке) происходит разрушение характерной для них магнитной структуры (магнитных подрешёток), и антиферромагнетики становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках и антисегнетоэлектриках при Т = Q тепловое движение атомов сводит к нулю самопроизвольную упорядоченную ориентацию электрических диполей элементарных ячеек кристаллической решётки. В упорядоченных сплавах в К. т. (её называют в случае сплавов также точкой Курнакова) степень дальнего порядка в расположении атомов (ионов) компонентов сплава становится равной нулю.