Удар (воен.)
Уда'р (военное), непосредственное воздействие на противника средствами поражения и войсками с целью его уничтожения и достижения стратегического, оперативного или тактического результата. Различают У. войск (сил флота), ракетные, авиационные (бомбовые, бомбоштурмовые), артиллерийские, торпедные, а в случае применения ядерного оружия — ядерные (ракетно-ядерные). Время, порядок нанесения У. в бою или операции и использование их результатов согласовываются между всеми силами, выполняющими общую задачу. Войска (силы флота) при выполнении боевой задачи могут наносить удары на нескольких направлениях. Одно из них, имеющее решающее значение для разгрома противника и выхода в район конечной цели операции (боя), является направлением главного У. На направлении главного У. создаётся решающее превосходство над противником в силах и средствах, обеспечивающее его поражение. Для нанесения главного У. создаётся ударная группировка войск (сил флота). В ходе боя и операции направления главного У. и вспомогательных У. могут изменяться. В зависимости от характера действий противника и времени нанесения У. он может быть ответным, встречным или упреждающим. По оперативному замыслу и способу осуществления У. войск бывают рассекающими, дробящими, концентрическими (наносятся по сходящимся направлениям); по выполнению частных оперативно-тактических целей — демонстративными, ложными, отвлекающими.
Удар де Ла Мот Антуан
Уда'р де Ла Мот (Houdar de La Motte) Антуан (17.1.1672, Париж, — 26.12.1731, там же), французский писатель. Противник условностей классицизма; известен относительно вольным стихотворным переводом «Илиады» (1714), в котором он «исправил» характеры гомеровских богов и героев в духе 18 в. Написал в защиту своего перевода «Размышления о критике» (1715), что послужило поводом для возобновления «спора древних и новых» (см. в ст. Франция , раздел Литература). В этой полемике У. де Ла М. был поддержан Б. Фонтенелем . В качестве драматурга он прославился написанной в духе Ж. Расина трагедией «Инее де Кастро» (опубликована 1723), сюжет которой заимствован у А. Феррейры . Автор дидактических эклог, басен, либретто к операм и од в прозе («Оды», 1707).
Соч.: Œuvres, v. 1—10, P., 1754.
Лит.: История французской литературы, т. 1, М.—Л., 1946, с. 604—605; Dost G., Houdar de la Motte als Tragiker und drama-tischer Theoretiker, Weida, 1909.
В. С. Лозовецкий.
Удар (физич.)
Уда'р твёрдых тел, совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твёрдых тел, а также при некоторых видах взаимодействия твёрдого тела с жидкостью или газом (У. струи о тело, У. тела о поверхность жидкости, гидравлический удар , действие взрыва или ударной волны на твёрдое тело и др.). Промежуток времени, в течение которого длится У., обычно очень мал (на практике от нескольких десятитысячных до миллионных долей сек ), а развивающиеся на площадках контакта соударяющихся тел силы (называются ударными или мгновенными) очень велики. Изменяются они за время У. в широких пределах и достигают значений, при которых средние величины давления (напряжений) на площадках контакта имеют порядок 104 и даже 105кгс/см2 (1 кгс/см2 = 102н/м2 ). Действие ударных сил приводит к значительному изменению за время У. скоростей точек тела. Следствиями У. могут быть также остаточные деформации, звуковые колебания, нагревание тел, изменение механических свойств их материалов и др., а при скоростях соударения, превышающих критические, — разрушение тел в месте У. Порядок критических скоростей для металлов » 15 м/сек (медь) — 150 м/сек и более (высококачественные стали).
Изменение скоростей точек тела за время У. определяется методами общей теории У., где в качестве меры механического взаимодействия тел при У. вместо самой ударной силы Р вводится её импульс за время У. t (так называемый ударный импульсS ). Одновременно, ввиду малости m , импульсами всех неударных сил, таких, например, как сила тяжести, а также перемещениями точек тела за время У. пренебрегают. Основные уравнения общей теории У. вытекают из теорем об изменении количества движения и кинетического момента системы при У. С помощью этих теорем, зная приложенный ударный импульс и скорости в начале У., определяют скорости в конце У., а если тело является несвободным, то и импульсивные реакции связей.
В случае соударения двух тел процесс соударения можно разделить на 2 фазы. 1-я фаза начинается с момента соприкосновения точек А и В тел (см. рис. ), имеющих в этот момент скорость сближения νAn — νBn , где νАn и νBn — проекции скоростей νA и νB на общую нормаль n к поверхностям тел в точках А и В, называется линией удара. К концу 1-й фазы сближение тел прекращается, а часть их кинетической энергии переходит в потенциальную энергию деформации. Во 2-й фазе происходит обратный переход потенциальной энергии упругой деформации в кинетическую энергию тел; при этом тела начинают расходиться и к концу 2-й фазы точки А и В будут иметь скорость расхождения VAn — VBn . Для совершенно упругих тел механическая энергия к концу У. восстановилась бы полностью и было бы |VAn —VBn | = |νAn —νBn |, наоборот, У. совершенно неупругих тел закончился бы на 1-й фазе (VAn —VBn = 0). При У. реальных тел механическая энергия к концу У. восстанавливается лишь частично вследствие потерь на сообщение остаточных деформаций, нагревание тел и др. |VAn —VBn |< |νAn —νBn |. Для учёта этих потерь вводится так называемый коэффициент восстановления k, который считается зависящим только от физических свойств материалов тел:
.
В случае У. по неподвижному телуVBn
=νBn
=
0 и k
= – VAn
/νAn
.
Значение k
определяется экспериментально, например измерением высоты h,
на которую отскакивает шарик, свободно падающий на горизонтальную плиту с высоты Н;
в этом случае 
.
По данным опытов, при соударении тел из дерева k
= 0,5, из стали — 0,55, из слоновой кости — 0,89, из стекла — 0,94. В предельных случаях при совершенно упругом У. k
= 1, а при совершенно неупругом k
= 0. Зная скорости до У. и коэффициент k,
можно найти скорости после У. и действующий в точках соударения ударный импульс S
. Ecли центры масс тел C1
и C2
лежат на линии У., то У. называется центральным (У. шаров); в противном случае — нецентральным. Если скорости ν1
и ν2
центров масс в начале У. направлены параллельно линии У., то У. называется прямым; в противном случае — косым. При прямом центральном У, двух гладких тел (шаров) 1 и 2