SO
4
Сопротивление
при
22°С
(Hg=l)
Процент
возрастания
проводимости
на
1°С
0,
9985
0,
0
746
300
0,
47
1,
00
0,
2
465
100
0,
47
1,
0504
8,
3
34
530
0,
653
1,
0989
14,
2
18
946
0,
646
1,
1431
20,
2
14
990
0,
799
1,
2045
28,
0
13
133
1,
317
1,
2631
35,
2
13
132
1,
259
1,
3163
41,
5
14
286
1,
410
1,
3597
46,
0
15
762
1,
674
1,
3994
50,
4
17
726
1,
582
1,
4482
55,
2
20
796
1,
417
1,
5026
60,
3
25
574
1,
794
Об электрическом сопротивлении диэлектриков
366. Было проведено большое число измерений сопротивления гуттаперчи и других материалов, используемых для изоляции при изготовлении телеграфных кабелей. Измерения проводились с целью оценить качества этих материалов как изоляторов.
Как правило, материал подвергался испытанию после того, как из него изготовлялось покрытие для проводящего провода. Сам провод служил электродом, а вода в баке, куда был погружён кабель, служила другим электродом. Таким образом, ток проходил через цилиндрическое покрытие из изоляторов, имевшее большую площадь и малую толщину.
Найдено, что, когда электродвижущая сила начинает действовать, ток, как показывает гальванометр, ни в коей мере не является постоянным. Первое воздействие, конечно, представляет собой переходный ток значительной величины, причём полное количество электричества оказывается таким, какое требуется для зарядки поверхностей изолятора поверхностным распределением электричества, соответствующим этой электродвижущей силе. Поэтому этот первый ток является мерой не проводимости, а ёмкости изолирующего слоя.
Но даже после того, как этот ток затухает, остаточный ток не является постоянным и не указывает на настоящую проводимость вещества. Найдено, что ток продолжает уменьшаться в течение по меньшей мере получаса, и, таким образом, определение сопротивления по току даёт большую величину в случае, если подождать некоторое время, по сравнению со случаем, когда измерение производится немедленно по включении батареи.
Например, для изолирующего материала Хупера (Hooper) сопротивление, определённое через десять минут, оказалось в четыре раза больше, а через девятнадцать часов - в двадцать три раза больше, чем сопротивление, измеренное по истечении одной минуты. Если направление электродвижущей силы меняется, сопротивление падает так же низко, как сначала, или ниже, а затем постепенно возрастает.
Эти явления, по-видимому, вызваны тем свойством гуттаперчи, которое за неимением лучшего названия мы можем назвать поляризацией и которое мы можем сравнить, с одной стороны, со свойством последовательно соединённых заряжаемых Лейденских банок, а с другой стороны, со свойством вторичной батареи Риттера, п. 271.
Если некоторое число лейденских банок большой ёмкости соединить последовательно с помощью проводников, обладающих большим сопротивлением (как, например, влажные хлопчатые нити в опытах г-на Гогена (Gaugain)), то действующая на эту последовательность электродвижущая сила вызывает ток, отмечаемый гальванометром; ток будет постепенно падать, пока банки полностью не зарядятся.
Наблюдаемое сопротивление такой последовательности будет возрастать, и если диэлектрик в банках является идеальным изолятором, сопротивление будет возрастать неограниченно. Если отключить электродвижущую силу и соединить концы последовательности, будет наблюдаться обратный ток, полное количество которого в случае идеальной изоляции будет тем же самым, что и для прямого тока. Аналогичные явления наблюдаются и в случае вторичной батареи, с той разницей, что конечная изоляция не столь хороша, а ёмкость на единицу поверхности неизмеримо больше.
В случае кабеля, покрытого гуттаперчей и т. п., обнаружено, что если батарея включена в течение получаса, а затем провод соединяется с внешним электродом, возникает обратный ток, который идёт в течение некоторого времени и постепенно приводит систему к её первоначальному состоянию.