Эти явления имеют ту же природу, что и те, которые были названы «остаточным разрядом» лейденской банки, за исключением того, что степень поляризации оказывается гораздо больше в гуттаперче и т. п., чем в стекле.
Это состояние поляризации, по-видимому, является направленным свойством вещества, для возникновения которого требуется не только электродвижущая сила, но и прохождение значительного количества электричества путём смещения или иным способом, и это прохождение требует значительного времени. Когда поляризованное состояние установилось, имеется внутренняя электродвижущая сила, действующая на вещество в обратном направлении, которая существует либо до тех пор, пока не создаст обратного тока, равного первому по общему количеству, либо до тех пор, пока состояние поляризации спокойно не исчезнет из-за истинного прохождения тока через вещество.
Полная теория того, что названо остаточным разрядом, поглощением электричества, электризацией или поляризацией, требует тщательного исследования и, по-видимому, приведёт к важным открытиям, относящимся к внутреннему строению тел.
367. Сопротивление большей части диэлектриков уменьшается с ростом температуры.
Например, сопротивление гуттаперчи при 0°С приблизительно в двадцать раз больше, чем при 24°С. Господа Брайт и Кларк обнаружили, что следующая формула даёт результаты, которые согласуются с их опытами. Если сопротивление гуттаперчи при температуре 𝑇 по шкале Цельсия равно 𝑟, то сопротивление при температуре 𝑇+𝑡 будет равно 𝑅=𝑟×𝐶𝑡 где 𝐶 для различных образцов гуттаперчи заключено между 0,8878 и 0,9.
Г-н Хоккин установил любопытный факт: после того как гуттаперча приняла свою окончательную температуру, сопротивление достигает своего соответствую щего значения не раньше, чем через несколько часов.
Влияние температуры на сопротивление каучука оказывается не столь большим, как в случае гуттаперчи.
Сопротивление гуттаперчи значительно возрастает под действием давления.
Сопротивление в Омах кубического метра разных образцов гуттаперчи, использованных в различных кабелях, равно следующим величинам 5:
Название кабеля
Красное море
0,267
⋅
10
12
до 0,362
⋅
10
12
Мальта - Александрия
1.23
⋅
10
12
Персидский залив
1,80
⋅
10
12
Второй атлантический
3,42
⋅
10
12
Персидский залив,
сердечник Хупера
7,47
⋅
10
12
Гуттаперча при
24°С
3,53
⋅
10
12
5 Jenkin’s Cantor Lectures.
368. Следующая таблица составлена на основе опытов Баффа (Buff), описанных в п. 271. Она показывает сопротивление в Омах одного кубического метра стекла при различных температурах:
Температура,
°С
Сопротивление
200
227
000
250
13
900
300
1
480
350
1
035
400
735
369. М-р Варлей 6 исследовал недавно свойства тока, идущего через разреженные газы. Он находит, что электродвижущая сила 𝐸 складывается из некоторой постоянной величины 𝐸0 и части, зависящей от тока по закону Ома, т. е. 𝐸=𝐸0+𝑅𝐶.
6Proc. R. S., Jan. 12, 1871.
Например, электродвижущая сила, которая требуется для того, чтобы через некоторую трубку начал проходить ток, равнялась электродвижущей силе 323 элементов Даниэля, но для поддержания этого тока достаточно было электродвижущей силы 304 элементов Даниэля. Сила тока, измеренная гальванометром, была пропорциональна числу элементов сверх 304. Так, для 305 элементов отклонение равнялось 2, для 306 оно было равно 4, для 307 отклонение равнялось 6 и т. д. до 380, или 304+76, при этом отклонение равнялось 150, т. е. 76×1,97.
Из этих опытов явствует, что существует некий род поляризации электродов и соответствующая электродвижущая сила равна электродвижущей силе 304 элементов Даниэля; вплоть до этого значения электродвижущей силы батарея занята созданием этого состояния поляризации. После того как создана максимальная поляризация, избыток электродвижущей силы над той, какую дают 304 элемента Даниэля, идёт на поддержание тока в соответствии с законом Ома.