I = I1 + I2 + 2 a1 a2 cos (φ2 – φ1) (5)
Из выражения (5) видно, что только параллельные друг другу векторные волновые компоненты могут создать интерференционные картины (или голограммы).
Рис. 11 – Структура интерференционной картины, образующейся при пересечении двух плоских волн [19].
Согласно источника [19] предположим, что плоские волны исходят от одинаковых абсолютно когерентных источников и пересекаются под углом 2θ как показано на Рис. 11. Для таких волн точки постоянной фазы лежат в одной плоскости (плоский волновой фронт). Для упрощения чертежа на нем представлены только положительные максимумы амплитуды, или гребни волновых фронтов F1 и F2 нормальных к плоскости чертежа. Эти максимумы расположены на расстоянии длины волны λ друг от друга. Следы пересечения этих фронтов с плоскостью чертежа изображены пунктирными линиями. Две системы периодически расположенных линий представляют последовательный ряд волновых фронтов в каждом волновом наборе. Волновые нормали 1 и 2, находящиеся в плоскости чертежа, перпендикулярны к фронтам и указывают направление распространения волн. Линии пересечения плоскостей F1 и F2 перпендикулярны плоскости чертежа. На этих линиях, положение которых отмечено жирными точками, гребни волн складываются. Поскольку волны распространяются в направлении их нормалей, линии пересечения волновых фронтов движутся, образуя плоскости максимальной результирующей амплитуды, которые делят пополам угол между волновыми нормалями. Эти плоскости нормальны к плоскости чертежа и локализованы там, где частота вертикальной штриховки максимальна. Усредненный по времени квадрат результирующей амплитуды, т. е. интенсивность, также максимален вдоль этих линий или полос. Такие плоскости являются местом интерференции всех волн, для которых в выражении (5) φ2 – φ1 = 2πn; n = 0, 1, 2, .... Если принять во внимание и другие разности фаз, при которых происходит сложение амплитуд, то приходим к синусоидальному распределению интенсивности в интерференционной картине по направлению У. Это показано плотностью вертикальной штриховки. Рассматривая треугольник, изображенный жирными линиями легко установить, что период синусоидального распределения интенсивности описывается формулой
2d sin θ = λ (6)
3.3. Биологическое излучение.
Биологическое (витонное по Бабикову Ю.А. или микролептонное по Охатрину А.Ф.) излучение тоже подобно световому излучению сферической волны электронного излучения (света), однако его скорость в нашем пространстве 4С (четыре скорости света). Если представить, что луч света запустили внутрь полупрозрачной и частично отражающей сферы с длиной окружности 40.000 км, то луч света за секунду успеет 7,5 раз, а витонного излучения 30 раз обежать эту сферу, многократно испытывая преломление и интерференцию излучения. Поскольку это сфера, и свет идёт во всех направлениях, вдоль и поперёк, то рано или поздно всё излучение придет в равновесное состояние, при котором его интерференционная картина на внутренней сфере коры Земли даст СЕТКУ «СТОЯЧИХ» ВОЛН ИЗЛУЧЕНИЯ.
Поле витонного излучения влияет только на живую природу. Более того версию интерференции витонного излучения на внутренней поверхности сферы коры Земли подтверждает ещё и то, что оно не одинаково интенсивно по основным азимутам – на Юге средняя интенсивность витонного излучения втрое выше, чем по остальным сторонам света. Кору планеты изнутри подстилает 77-метровый "ватный" слой пепла, как раз на границе твердой коры и газовой мантии – это как раз зона множественного отражения, преломления и интерференции витонного излучения.
Схематичный рисунок «стоячей» волны Рис. 12.
Рис.12 – Стоячая волна [20].
Верхняя полуволна («горб») имеет знак плюс «+», а нижняя («впадина») – знак минус «-». Точно так же и сетка Хартмана – зона положительной «стоячей» витонной волны дает правостороннее витонное поле по знаку «+», полезное человеку, а отрицательная «впадина» – левостороннее поле, вредное для человека.
3.4. Интерференция четырех волн.
Для интерпретации сетки Хартмана предположим, что имеем четыре волны: две по две, но расположенные попарно перпендикулярно друг другу. При соблюдении попарных условий волновых характеристик (как было указано выше) для двух волн получаем интерференционную картину Рис. 13.